التدفّق المغناطيسيّ وتعليل المغناطيسيّة

يُعبّر التدفّق المغناطيسيّ عن:

• عدد خطوط الحقل التي تجتاز سطح دارةٍ مستويةٍ مغلقة
• شدّة الحقل المغناطيسيّ في مركز الدارة
• شدّة التيّار المارّ في الدارة

واحدة قياس التدفّق المغناطيسيّ:

• التسلا
• الأمبير
• الويبر

الزاوية $\alpha$ في العلاقة $\bar{\mathrm{\Phi }}=Bs\cos \alpha$ هي الزاوية بين:

• شعاع الحقل ومستوي السطح
• الناظم ومستوي السطح
• شعاع الحقل والناظم على السطح

دارةٌ من لفّةٍ واحدةٍ مساحتها $\mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->0<!--\; -->4}{\mathrm{m}}^2$ في حقلٍ منتظمٍ شدّته $\mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->5}\mathrm{T}$، والحقل يصنع زاوية ${\mathrm{6<!--\; -->0}}^{\circ }$ مع الناظم. ما التدفّق؟

• $\bar{\mathrm{\Phi }}\approx \mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->0<!--\; -->1<!--\; -->7}\mathrm{W}\mathrm{b}$
• $\bar{\mathrm{\Phi }}=\mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->0<!--\; -->1}\mathrm{W}\mathrm{b}$
• $\bar{\mathrm{\Phi }}=\mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->0<!--\; -->2}\mathrm{W}\mathrm{b}$

ملفٌّ من $\mathrm{1<!--\; -->0<!--\; -->0}$ لفّة، مساحة كلٍّ منها $5\times {\mathrm{1<!--\; -->0}}^{-3}{\mathrm{m}}^2$، في حقلٍ شدّته $\mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->2}\mathrm{T}$ عموديٍّ على مستويه، يدخل من وجهه الجنوبيّ. ما التدفّق؟

• $\bar{\mathrm{\Phi }}=\mathrm{0<!--\; -->.<!--\; -->1}\mathrm{W}\mathrm{b}$
• $\bar{\mathrm{\Phi }}={\mathrm{1<!--\; -->0}}^{-3}\mathrm{W}\mathrm{b}$
• $\bar{\mathrm{\Phi }}=0$

متى يكون التدفّق الذي يجتاز دارةً معدوماً؟

• حين يوازي الحقل مستوي الدارة
• حين يعامد الحقل مستوي الدارة
• حين يجتاز الحقل الدارة من وجهها الشماليّ

يجتاز الحقل دارةً من وجهها الشماليّ إلى وجهها الجنوبيّ، أي ${\displaystyle \frac{\pi }{2}}<\alpha \le \pi$. إشارة التدفّق:

• موجبة
• سالبة
• لا إشارة له لأنّه عدد خطوط

شعاع السطح $\vec{s}$ لدارةٍ مستوية:

• في مستوي الدارة، وشدّته محيطها
• بجهة الحقل المغناطيسيّ دوماً
• بجهة الناظم دوماً، وشدّته مساحة السطح

دارةٌ يجتازها تدفّقٌ أعظميّ ${\bar{\mathrm{\Phi }}}_{\text{m<!-- -->a<!-- -->x}}$. ندير الدارة حتّى تصبح $\alpha ={\displaystyle \frac{\pi }{3}}$. كم يصبح التدفّق؟

• ${\displaystyle \frac{\sqrt{3}}{2}}{\bar{\mathrm{\Phi }}}_{\text{m<!-- -->a<!-- -->x}}$
• ${\displaystyle \frac{{\bar{\mathrm{\Phi }}}_{\text{m<!-- -->a<!-- -->x}}}{2}}$
• ${\displaystyle \frac{{\bar{\mathrm{\Phi }}}_{\text{m<!-- -->a<!-- -->x}}}{3}}$